NOtas de Aulas

Notas de Aula 1
Diel´ tricos e 1◦ semestre de 2009

Autor: Prof. Alu´sio Neves Fagundes ı Revis˜ o 2007: Profa. M´ rcia C. A. Fantini, Prof. Valdir Bindilatti a a

Sum´ rio a 1

Campo el´ trico da mat´ ria polarizada e e
1.1 Polarizacao num diel´ trico . . . . . . . . . . . . . . . . .
¸˜
e
1.1.1 Distribuicao de carga num diel´ trico polarizado
¸˜
e
1.2 Campos el´ tricos num capacitor com diel´ trico . . . . . e e
1.3 Vetor deslocamento el´ trico . . . . . . . . . . . . . . . . e 1.4 Resumo . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
1.5 Exemplo . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

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Campo el´ trico da mat´ ria polarizada e e

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FAP2292

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Campo el´ trico da mat´ ria polarizada e e
A introducao de uma lˆ mina de diel´ trico no interior de um capacitor plano isolado, que ap¸˜ a e resenta uma diferenca de potencial V0 entre seus terminais, provoca uma redu¸ ao da diferenca
¸
c˜
¸
´ de potencial de um fator κ, denominado constante diel´trica, que e caracter´stico do diel´ trico. e ı e Como
V = E · dS = EL
(1.1)
´ onde L e a separacao entre as armaduras do capacitor, temos que o campo el´ trico no interior
¸˜
e do capacitor fica tamb´ m reduzido do mesmo fator, ou seja e V =

E0
V0
⇔E=
.
κ κ ´
Com o capacitor isolado, a carga armazenada nas armaduras e a mesma (Q0 ), e a capacitˆ ncia a fica
Q0
Q0
Q0
C=
=
=κ
= κ C0 ,
(1.2)
V
(V0 /κ)
V0
ou seja, aumenta pelo mesmo fator κ. Como isto acontece? Com que mecanismos a mat´ ria e `
¨e
responde a presenca do campo el´ trico para apresentar tais consequˆ ncias?
¸
e

1.1

Polariza¸ ao num diel´