relatorio

Introdução

Considerando uma corda fixa em uma de suas pontas e aplicando vibrações à outra extremidade produzimos perturbações regulares que irão se propagar pela corda. Tais perturbações são conhecidas como ondas. Ao atingirem a extremidade que se encontra fixa, as ondas produzidas irão se refletir, retornando em sentido oposto ao anterior.

Figura 1: Onda refletida indo de encontro à onda incidente (figura de cima) ocorrendo superposição e conseqüente formação das ondas estacionárias. http://www.ufpi.br/subsiteFiles/df/arquivos/files/Exp11_OndasEstacionarias.pdf

Assim, as perturbações se superpõem às outras que estão chegando à parede, originando o fenômeno das ondas estacionárias. Dessa forma, são denominadas ondas estacionárias aquelas formadas pela superposição de duas ondas de mesma freqüência, mesma amplitude, mesmo comprimento de onda, mesma direção, porém de sentidos opostos.

Padrão estacionário das ondas

Analisando a formação das ondas estacionárias percebemos que para um comprimento de onda igual a L, no primeiro harmônico esse comprimento de onda equivale à metade do comprimento da onda formada:

Para o segundo harmônico, nota-se que L é exatamente igual a um comprimento de onda:

O que explicitamos acima pode ser visto na figura abaixo: Figura 2: Padrão estacionário das ondas. http://www.fisicapaidegua.com/teoria/cordas_vibrantes.htm
Assim, vemos que podemos generalizar os resultados obtidos da seguinte forma: em que N = 1,2,3,... correspondente aos harmônicos.
Vemos pela última equação então que, para que ocorra o padrão estacionário o comprimento de onda deve obedecer à relação:
, em que N = 1,2,3,... correspondente aos harmônicos. Lembrando que e traduzindo a equação obtida para o comprimento de onda em termos da freqüência obtemos:

Objetivos

Produzir ondas estacionárias em uma corda
Verificar a relação entre as características desses meios e a freqüência e o comprimento de onda dessas ondas
Calcular a densidade linear de