Relatorio

INTRODUÇÃO

(DEVE-SE FAZER UMA DESCRIÇÃO DA TEORIA ENVOLVIDA NO EXPERIMENTOS, COM EQUAÇÕES, FIGURAS E ETC)(FONTE TIMES NEW ROMAN OU ARIAL 12) (MARGENS SUPERIOR E ESQUERDA 3 CM, INFERIOR E DIREITA 2 CM) (ESPAÇAMENTO 1,5)(INICIO DO PARÁGRAFO COM RECUO DE 2 CM). SEGUE ABAIXO UM EXEMPLO.
Diz-se que um corpo está em queda livre quando está caindo no vácuo, ou seja, livre da ação da resistência do ar e do empuxo, apenas sob a ação da gravidade (figura 1). Qualquer corpo em queda livre cai com a mesma aceleração g ⃗, independentemente da sua massa, densidade ou forma.
A aceleração g ⃗ é freqüentemente conhecida como aceleração gravitacional. O valor de g ⃗ varia de ponto a ponto na superfície da Terra, dependendo da altitude e da latitude. A sua direção é vertical em cada ponto e seu sentido é "para baixo". O seu valor médio, ao nível do mar, é 9,78 m/s^2.
A queda livre só é verificada no vácuo, mas dependendo do corpo em queda, podemos desprezar os efeitos da resistência do ar. Figura 1: Diagrama ilustrativo da queda livre.
As equações para a queda livre são as mesmas usadas para movimentos com aceleração constante (Movimento Retilíneo Uniformemente Variado, MRUV): y=y_0+v_0 t+1/2 at^2 (Eq. 1)
Como a = - g y=y_0+v_0 t-1/2 gt^2 (Função da posição) (Eq. 2)
Em que: y: posição final (m); y_0: posição inicial (m); v_0: velocidade inicial (m/s); g: aceleração da gravidade (9,78 m/s^2); t: tempo (s).
No instante da queda, ou seja, em t = 0 s, a velocidade inicial v_0 é , 0 m/s. Chamando a posição inicial de altura y_0=h e a posição final y=0 m. Desta forma a equação 2 reduz-se a: h=1/2 gt^2 (Função da posição) (Eq. 3)
Desta forma, sabendo a altura da queda h, e o tempo de queda t, é possível determinar o valor da aceleração da gravidade local g. g=2h/t^2 (Eq. 3)