Campo elétrico de um anel carregado
Figura 1
Observando que todo o anel está carregado, primeiramente devemos considerar apenas um ponto qualquer sobre o mesmo, na qual chamaremos de dQ, formando uma distância r do ponto P e um ângulo α.
Sendo dQ uma carga positiva, obteremos um vetor dE sobre o ponto P:
Decompondo o vetor dE podemos notar o vetor dE(Z) criado sobre o eixo vertical Z, e o vetor dE(H), paralelo ao anel no eixo horizontal, obtendo um ângulo α:
Figura 3
Figura 2
Nosso interesse não é a obtenção do campo eletromagnético gerado sobre o ponto P gerado por um pequeno ponto dQ, mas sim o campo elétrico gerado por todo o anel.
Obtendo um segundo ponto dQ(2), oposto a dQ, temos um mesmo campo elétrico gerado sobre o ponto P, com sentidos opostos, onde os vetores horizontais dE(H) se anulam, concluindo que para o cálculo do campo eletromagnético gerado pelo anel em um ponto P, devemos desconsiderar as componentes horizontais dE(H):
Pela lei usual dos campos elétrico, temos:
Como nosso interesse é apenas o cálculo das componentes verticais, visto que as horizontais se anulam, temos:
Figura 4
O seguinte triangulo retângulo pode ser observado:
Podemos notar através de Pitágoras que:
E através do ângulo α:
Figura 5
Aplicando as duas fórmulas mencionadas acima, na formula de dE(Z):
Integrando os dois lados temos:
Sabendo que K é uma constante, assim como a altura até o ponto P, chamada de Z, e o raio chamado de r, simplificando a equação:
Resolvendo as integrais, chegamos ao resultado final:
Da forma mais usual, utilizando a Lei de Coulomb, temos (ξo = permissividade do meio): 3. CONCLUSÃO
Concluímos, que o campo eletromagnético gerado por uma anel carregado, pode ser