Torque Espira

permeabilidade magnética do material. Os materiais que apresentam altos valores de permeabilidade magnética são capazes de gerar altos campos vetoriais de indução magnética B para pequenos campos vetoriais magnetizadores H gerado no centro da bobina de N espiras. O campo vetorial de indução magnética B é o campo vetorial magnético gerado nas vizinhanças das correntes elétricas que circulam nos fios, nas bobinas, nos circuitos elétricos ou nos corpos materiais de forma geométrica…

a representação da fmm produzida por uma corrente ia pode ser dada por uma função cossenoidal do ângulo θ. F1a (θ ) = k a N ia cos θ 2 (1) onde ka é um fator que leva em consideração a distribuição dos enrolamentos, N é o número de espiras da bobina "a" e ia o valor instantâneo da corrente na fase "a". De forma análoga é fácil observar que as fmm produzidas pelos outros enrolamentos (“b” e “c”) podem ser escritas por: F1b (θ ) = k b N ib cos(θ − 2π / 3) 2 (2) F1c (θ )

e auxiliar, proporcionando assim, elevados torques de arranque. Como no motor de fase dividida, o circuito auxiliar é desligado quando o motor atinge entre 75% a 80% da velocidade síncrona. Neste intervalo de velocidades, o enrolamento principal sozinho desenvolve quase o mesmo torque que os enrolamentos combinados. Para velocidades maiores, entre 80% e 90% da velocidade síncrona, a curva do torque com os enrolamentos combinados cruza a curva de torque do enrolamento principal de maneira…

funcionamento O gerador elétrico mais simples é formado por uma espira plana com liberdade suficiente para se mover sob a ação de um campo magnético uniforme. Essa espira gira em torno de um eixo perpendicular à direção das linhas de força do campo magnético aplicado. A variação do valor do fluxo que atravessa a espira móvel induz nela uma força eletromotriz. Assim, a força eletromotriz resulta do movimento relativo que há entre a espira e o campo magnético. A corrente produzida desse…

um motor de indução girar com a mesma velocidade do campo magnético girante. Se as velocidades fossem iguais, não haveria movimento relativo entre eles e, em conseqüência, não haveria fem induzida no rotor. Sem tensão induzida não há conjugado (torque) agindo sobre o rotor. O motor de indução também é conhecido por motor assíncrono, exatamente por não poder funcionar na velocidade síncrona. A diferença percentual entre as velocidades do campo girante e do rotor é chamada de…

a representação da fmm produzida por uma corrente ia pode ser dada por uma função cossenoidal do ângulo θ. F1a (θ ) = k a N ia cos θ 2 (1) onde ka é um fator que leva em consideração a distribuição dos enrolamentos, N é o número de espiras da bobina "a" e ia o valor instantâneo da corrente na fase "a". De forma análoga é fácil observar que as fmm produzidas pelos outros enrolamentos (“b” e “c”) podem ser escritas por: F1b (θ ) = k b N ib cos(θ − 2π / 3) 2 (2) F1c (θ )

resistência de circuito de armadura de 0,2 Ω e de 74,8 Ω no campo. Quando entrega a potência nominal, na velocidade nominal, o motor solicita uma corrente da rede de 74,8 A e uma corrente de campo de 3 A. Calcule: a) Fluxo magnético por pólo. b) O torque eletromagnético desenvolvido c) As perdas rotacionais d) As perdas totais em porcentagem. Resp.: a) 9,07 mWb b) 128,57 Nm c) 579,75 W d) 15,31% 5) Um motor de corrente contínua com excitação paralela tem os seguintes dados…

atuando sobre um elemento de corrente i dL em um campo magnético é dFB = idL × B. (29.28) O sentido do vetor comprimento L ou dL é o mesmo da corrente i. Torque sobre uma Bobina que Transporta Corrente Uma bobina (de área A e transportando uma corrente i, com N voltas) em um campo magnético uniforme B experimentará um torque τ dado por τ = µ × B. (29.37) Nesta equação, µ é momento de dipolo magnético da bobina, com intensidade µ = NiA , e direção e sentido dados…

partida, utiliza-se uma bobina de campo auxiliar, defasada de 90 graus das bobinas de campo principais, que cria um campo magnético auxiliar na partida. Assim, o fluxo resultante inicial está defasado em relação ao eixo das abcissas, e produz um torque de giro ( par binário). Após a partida, não há mais a necessidade do enrolamento auxiliar, pois a própria inércia do rotor compõem forças tais que mantém o giro. Motor de Indução Monofásico de Dois Pólos A diferença em…

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . o 15.6 Bibliografia . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . N espiras . . . . . . . . . . . . 16 Lei de Faraday e Materiais Magn´ticos e 67 16.1 Introdu¸ao . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 67 c˜ 16.2 Demonstra¸oes Experimentais . . . . . . . . . . . . . .