ftcmcap6

FCTM – Capítulo 6 – Bombas, Turbinas e Perda de carga – Exemplos resolvidos - Exercícios de Revisão
Prof. Dr. Cláudio S. Sartori www.claudio.sartori.nom.br

Equação da Energia e presença de uma máquina: PeixoB 

v12 v22 p1      g  h1  p2      g  h2
2
2
2
p1 v1 p2 v22

h 

h
 2 g 1  2 g 2 p v2 p v2
H1  1  1  h1  2  2  h2  H 2
 2 g
 2 g

T 

Equação da continuidade:

1v1 A1  2v2 A2
Para fluidos incompressíveis: v1 A1  v2 A2 {2}



p1   gy1 

Peso
t

Q

2

como:

E
Pt  m
t
E
E P
Pt  m  m  eso
t Peso t
E
H m
Peso
P
Como: Pt  H  eso
t
m g
Pt  H 
t
 V  g
Pt  H 
t
V
Q
t
  g
Pt  H    Q
Rendimento de uma máquina:
O Rendimento de uma máquina é definido quanto a sua natureza.
 Se a máquina for um motor:

PB
PeixoB

 p2   gy2 

 v22
2

{3}

v12 p1 v2 p
  z1  2  2  z2
2g 
2g 
Substituindo {2} em {3}, a velocidade é dada por: V
t

Potência de uma máquina
A potência de uma máquina é definida

B 

 v12

H1  H 2

Vazão em Massa:

Vazão em Volume:

1

Equação de Bernoulli:

Vazões:
Definimos como:
 Vazão em Peso:

m
t

PT
PfT

m1  m2  1V1  2 V2

Se H M  H 2  H1  0  Turbina.

Qm 

 Q  HB
B

PT  T  PfT  PT  T    Q  HT

H1  H M  H 2
Se H M  H 2  H1  0  Motor;



B

 PeixoB 

 Se a máquina for uma turbina:

Se colocarmos uma máquina entre os pontos
(1) e (2), escreveremos a relação como:

Qg 

PB

v2  cq

2p

H O
2

Com:

cq 

A12 d14 
A12  A22 d14  d 24

A vazão será:

Q  A1  v1  A2v2
Equação da energia para fluido real
Nesse item será retirada a hipótese de fluido ideal; logo, serão considerados os atritos internos no escoamento do fluido. São mantidas as hipóteses de regime permanente, fluido incompressível, propriedades uniformes na seção e sem trocas de calor induzidas. Esta última significa que não existe uma troca de calor provocada propositalmente; no entanto, ao se considerar os atritos no escoamento do fluido, deve-se imaginar que